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Los puntos calientes de la biodiversidad mundial (GBH) son cada vez más vulnerables a los factores de estrés humanos, como el cambio climático antropogénico, que alterará la ecología de estos hábitats, incluso cuando estén protegidos. El ecosistema del pino de hoja larga (Pinus palustris) …
En la búsqueda de un líquido cuántico de espín (QSL), el orden magnético de largo alcance no es bienvenido. Sin embargo, puede ofrecer una visión profunda de un mundo complejo de fuertes correlaciones y fluctuaciones. Se han depositado muchas esperanzas en el pirocloro cúbico…
Se informa de una medida de la distribución de masa del chorro en las desintegraciones hadrónicas de quarks top potenciados producidas en colisiones pp a raíz s = 13 TeV. Los datos fueron recogidos con el detector CMS en el LHC y corresponden a una…
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Un valor AFB no nulo en eventos dileptónicos surge de los acoplamientos vectoriales y axial-vectoriales de los bosones electrodébiles a los fermiones. En LO, estos respectivos acoplamientos de bosones Z a fermiones (f) pueden expresarse como:vf=T3f-2Qfsin2θW,4
wN=12|c|(1+c2+h)2,9where h=0.5A0(1-3c2). Aquí, como línea de base, utilizamos el valor de A0 promediado por pT,ℓℓ de aproximadamente 0,1 en cada cubo de medición (mℓℓ,yℓℓ), tal y como predice la simulación MC de la señal. Utilizando las sumas ponderadas N y D para los eventos hacia adelante (cosθ∗>0) y hacia atrás (cosθ∗<0), obtenemosDF=∑c>0wD,DB=∑c<0wD,10
NF=∑c>0wN,NB=∑c<0wN,11 a partir de lo cual el AFB ponderado de la Ecuación (2) puede escribirse como:AFB=38NF-NBDF+DB.12La incertidumbre estadística en este valor de AFB ponderado tiene en cuenta las correlaciones entre las sumas del numerador y del denominador. Para los datos, la contribución de fondo en las sumas ponderadas por eventos se resta antes de calcular el AFB. En el espacio de fase completo, los valores del AFB ponderado y del nominal, calculados como asimetría entre los recuentos totales de eventos en los hemisferios delantero y trasero, son los mismos. Dado que las aceptaciones de los eventos hacia adelante y hacia atrás son iguales para los mismos valores de |cosθ∗|, los valores fiduciales de la AFB ponderada por eventos son también los mismos que en el espacio de fase completo, mientras que los valores de la AFB nominal son menores debido a la aceptación limitada a grandes cosθ∗. Esta característica hace que el AFB ponderado por eventos sea menos sensible que el AFB nominal al modelado específico de la aceptación. Además, debido a que la AFB ponderada por eventos explota la distribución completa en cosθ∗, a diferencia de sólo su signo en la AFB nominal, proporciona por tanto una menor incertidumbre estadística.Extracción de sin2θeffℓExtraemos sin2θeffℓ ajustando la AFB
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dc.description.abstractPresentamos una medida de la sección transversal diferencial del bosón Z en rapidez y momento transversal utilizando una muestra de datos de eventos de colisión pp a una energía de centro de masa √s = 8 TeV, correspondiente a una luminosidad integrada de 19,7 fb -¹. El bosón Z se identifica a través de su desintegración en un par de muones. La medición proporciona una prueba de precisión de la cromodinámica cuántica en una amplia región del espacio de fases. Además, debido a las pequeñas incertidumbres experimentales de la medida, los datos tienen el potencial de restringir la función de distribución de los partones de los gluones en el régimen cinemático importante para la producción del bosón de Higgs a través de la fusión de gluones. Los resultados coinciden con las predicciones de orden próximo a principal calculadas con el programa FEWZ. Los resultados también se comparan con los generadores MADGRAPH de orden principal y POWHEG de orden próximo.
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